Rheologie eines elektromagnetohydrodynamischen tangentialen hyperbolischen Nanofluids über einer sich ausdehnenden Riga-Oberfläche mit Dufour-Effekt und Aktivierungsenergie

Wissenschaftliche Berichte Band 12, Artikelnummer: 14602 (2022) Diesen Artikel zitieren

1197 Zugriffe

13 Zitate

Details zu den Metriken

Das vorliegende Modell befasst sich mit den Auswirkungen von Dufour, Aktivierungsenergie und Wärmeerzeugung auf den elektromagnetohydrodynamischen Fluss von hyperbolischem Tangens-Nanofluid über ein Streckblatt. Dies bietet eine breite Bedeutung in mehreren Bereichen des Ingenieurwesens. Mit ausreichenden Ähnlichkeitsvariablen werden die regulierenden Gleichungen von PDEs in nichtlineare ODEs umgewandelt. Die numerische Ausgabe der erzeugten gewöhnlichen Differentialgleichungen erfolgt mit MATLAB bvp4c. Der Einfluss zunehmender Merkmale auf Temperatur, Geschwindigkeit, Konzentrationsmuster, Widerstandskraftkoeffizient, Sherwood-Zahl und Nusselt-Zahl wird grafisch und numerisch dargestellt. Daher werden die daraus resultierenden Schlussfolgerungen durch den Vergleich mit früheren Ergebnissen bestätigt. Interessanterweise verzögert die Aktivierungsenergie die tangentiale hyperbolische Konzentrationsverteilung des Nanofluids und der Temperaturanstieg des hyperbolischen tangentialen Nanofluidflusses ist auf eine Zunahme des Dufour-Effekts zurückzuführen. Allerdings erhöht die elektromagnetische Hydrodynamikvariable die Geschwindigkeitsverteilung, was den Potenzgesetzindex beeinflusst. Zusammenfassend lässt sich sagen, dass die Wärmeübertragungsrate gehemmt wird, wenn der Thermophoreseparameter, die Wärmequelle und die Weissenberg-Zahl erhöht werden.

Die Wärmeübertragung bei nicht-Newtonschen Flüssigkeitsuntersuchungen ist von Bedeutung, da die Eigenschaften einer Flüssigkeit mit dispergierten Nanopartikeln durch das Newtonsche Flüssigkeitskonzept nicht ausreichend charakterisiert werden können. Die Untersuchung nicht-Newtonscher Materialien ist für eine Vielzahl von Bereichen relevant. Materialien dieser Art finden umfangreiche Anwendung in so unterschiedlichen Bereichen wie der Öllagerstättentechnik, der biotechnologischen Geophysik, der Nuklear- und Chemieindustrie und vielen anderen. Schlämme, Ketchup, Aint, Papierbrei, Polymerlösungen, Schmutz sind nur einige Beispiele für nicht-Newtonsche Flüssigkeiten. Angesichts des Ausmaßes des wissenschaftlichen und industriellen Fortschritts sind Forscher daran interessiert, den physikalisch-chemischen Ansatz zu hinterfragen. Die Wärmeübertragungseigenschaften rheologischer Flüssigkeiten sind in diesem Fall in den Bereichen Lebensmittelwissenschaft, Gewinnung fossiler Brennstoffe, angewandte Physik, Medizin und Polymerlösung von entscheidender Bedeutung. Tangente hyperbolische Flüssigkeiten sind nicht-Newtonsche Flüssigkeiten mit strukturviskosen Eigenschaften. In ähnlicher Weise kann ein pseudoplastisches Flüssigkeitsgerüst mit vier Eigenschaften auch Scherverdünnungsprozesse beschreiben; Dieser Typ wird als Hyperbolicus-Tangensflüssigkeit bezeichnet. Um das Verhalten dieser Materialien besser zu verstehen, wurden in der wissenschaftlichen Literatur mehrere Modelle nicht-Newtonscher Flüssigkeiten konstruiert. Hier ein Beispiel: Da ihre Viskosität mit zunehmender Schergeschwindigkeit abnimmt, kann die tangentiale hyperbolische Flüssigkeit als Modell zur Untersuchung der Strukturviskositätseigenschaften verwendet werden. In einem porösen Medium untersuchten Reddy et al.1 den peristaltischen Transport einer hyperbolischen Tangensflüssigkeit. Hayat et al.2 untersuchten den hydromagnetischen Fluss eines tangentialen hyperbolischen Nanofluids, das von einer undurchlässigen Oberfläche gebildet wird, unter Berücksichtigung von Brownschen Mobilitäts- und Thermophoresemerkmalen. Mithilfe des integrierten MATLAB bvp4c untersuchten Hussain et al.3 den instationären MHD-Fluss, einschließlich Nanopartikeln und beweglichen Mikroorganismen, und verwendeten dabei einen porösen, dehnbaren Keil mit 2. Schlupf und einer Nield-Schwelle. Hayat et al.4 befassten sich mit der hyperbolischen Tangentialströmung unter Einbeziehung der Soret-Dufour-Zahlen. Sabu et al.5 enthüllten die Bedeutung der Form von Nanopartikeln und der thermohydrodynamischen Schlupfbeschränkungen für MHD-Aluminiumoxid-Wasser-Nanoflüssigkeitsströme über eine rotierende beheizte Scheibe: der Ansatz der passiven Steuerung. Mahdy und Chamkha6 untersuchten die thermophysikalischen Konsequenzen einer zeitabhängigen MHD-Abgrenzung in einem durchlässigen Medium aus tangentialem hyperbolischem Nanofluid unter Berücksichtigung der Keilverlängerung mithilfe numerischer Techniken. Shafiq et al.7 untersuchten Massen- und Wärmetransportraten in Mikroorganismen, die hyperbolische Tangens-Nanoflüssigkeiten mit MHD und einer Massenflussbeschränkung von Null enthalten. Naseer et al.8 untersuchten die Flüssigkeitsgrenzschicht mit hyperbolischer Tangente in einem dehnbaren Längszylinder. Dawar et al.9 untersuchten ein neues MHD-Modell für inhomogene konvektive Nanofluidströmungen zur Simulation einer rotierenden geneigten dünnen Schicht aus Eisenoxid auf Natriumalginatbasis, die einfallender Sonnenenergie ausgesetzt ist. Nadeem et al.10 untersuchten das Verhalten einer mikrohyperbolischen Tangensflüssigkeit in einem gekrümmten Rohr.

Im Allgemeinen spielen durch MHD beeinflusste Grenzschichtströmungen eine entscheidende Rolle bei Herstellungs- und technischen Verfahren, einschließlich der Konstruktion von MHD-Turbinen, Durchflussmessern und Kernreaktoren. Externe Magnetfelder werden häufig zur Steuerung von Flüssigkeitsströmen mit hoher Leitfähigkeit verwendet, beispielsweise beim Schmelzen von Halbleitern oder flüssigen Metallen, die als herkömmliche MHD-Strömung bezeichnet werden. Bei Flüssigkeiten mit geringer elektrischer Leitfähigkeit, wie zum Beispiel Meerwasser, ist diese Methode wirkungslos. Eine Rigaer Oberfläche erzeugt Lorentzkraft. Unter Riga versteht man eine Plattenoberfläche, auf der sich gegenseitig angeordnete Magnete und Elektroden befinden. Diese Platte ist einzigartig, weil sie ausreichend elektromagnetische Energie induziert, um entlang der Oberfläche Lorentzkräfte zu erzeugen, wodurch der Fluss leicht leitender Flüssigkeit eingeschränkt wird. Die Platte bestand ursprünglich aus einer Reihe beabstandeter und obligatorischer Magnete, die in einer Spannweitenkonfiguration verteilt waren. Es kann genutzt werden, um ein Aufreißen der Grenzschicht durch Strahlung zu verhindern. In diesem Zusammenhang wurden die physikalischen Eigenschaften der durch die Riga-Platte induzierten laminaren Strömung untersucht. Gailitis und Lielausis11 nutzten die Riga-Platte zur Regulierung der Flüssigkeitsbewegung. Abdal et al.12 berichteten über die Bedeutung chemischer Veränderungen, bei denen eine Energieaktivierung eine tangentiale hyperbolische Riga-Keilströmung in Nanoflüssigkeit in Gegenwart einer Wärmequelle antreibt. Sie fanden heraus, dass die Widerstandskraft deutlich zunimmt, wenn die modifizierte Hartmann-Zahl von 13,3 auf 21,93 % ansteigt. Shafiq et al.13 untersuchten die erhitzte Nanostrukturschicht, indem sie einen elektromagnetischen Aktuator in eine Riga-Oberfläche einbauten. Farooq et al.14 stellten die Staupunktströmung durch eine Riga-Platte vor, die chemische Wechselwirkungen aufweist. Wakif et al.15 befassten sich mit dem advektiven EMHD-Strömungsverhalten einer elektrischen Strom erzeugenden Flüssigkeit über eine vertikale elektromagnetische Oberfläche. Hayat et al.16 untersuchten die Auswirkung unterschiedlicher Dicke auf eine gedehnte elektromagnetische Platte. Ahmad et al.17 untersuchten die Dynamik der konvektiven Nanofluidströmung über einer stark angesaugten Oberfläche von Riga. Shaw et al.18 untersuchten eine erweiterte Riga-Oberfläche mit variablen Effekten. Mithilfe einer numerischen Methode untersuchten Rafique et al.19 den Schichtungsfluss von mikropolarem Nanofluid über die Riga-Platte. Nadeem et al.20 untersuchten eine exponentiell ausgedehnte Riga-Platte für den Nanofluidbereich. Mahdy und Hoshoudy21 untersuchten mit einem chemischen Prozess den zeitabhängigen tangentialen hyperbolischen EMHD-Nanoflüssigkeitsfluss über eine erhitzte Riga-Oberfläche. Fatunmbi et al.22 untersuchten die Irreversibilität des Eyring-Powell-Nicht-Newtonschen Nanoflüssigkeitsflusses durch eine Riga-Platte. Alotaibi und Rafique23 untersuchten die Rolle der Mikrorotation bei Nanoflüssigkeiten auf einer Rigaer Oberfläche. Hayat et al.24 beschäftigten sich mit der Rotationsströmung von Nanoflüssigkeit über eine Riga-Platte. Asogwa et al.25 erläuterten die Bedeutung der Energiesteigerung mithilfe von Casson-Flüssigkeit über einer geneigten Riga-Platte. Ahmad et al.26 führten eine numerische Analyse des Nanofluidflusses an einer Riga-Platte vorbei durch. Kürzlich untersuchten Asogwa et al.27 die Merkmale von Aluminiumoxid- und Kupfer-Nanopartikeln über einer schnellen Riga-Oberfläche mit thermischer Dispersion. Weitere relevante Literatur von Riga Plate wird zitiert in28,29,30.

Bei der Untersuchung von Massen- und Energieflüssen wird der Fluss durch den Dichtekontrast induziert, der durch Konzentrations- und Temperaturschwankungen sowie die Struktur der Substanz entsteht. Der Dufour-Aufprall wird oft verwendet, um sich auf den thermischen Gradienten zu beziehen, der durch die Differenz der gelösten Stoffe erzeugt wird. Der Dufour-Impakt bestimmt Mischungen von Kohlenwasserstoffen mit geringerer und mittlerer Molekularmasse. Neben der petrochemischen Ingenieurs- und Seismologieforschung sind mit diesem Prozess zahlreiche Anwendungen verbunden. Die Ermittler zeigten ein ausgeprägtes Bewusstsein für diese beiden Bereiche und beteiligten sich als Reaktion darauf an mehreren Untersuchungen. Beispielsweise untersuchten Rasool et al.31 die Rolle der thermischen Diffusion und die Auswirkungen des Dufour-Effekts auf die Darcy-Forchheimer-Zirkulation von Nanopartikeln in einem stabilen, nicht mischbaren Zustand. Sie zeigten, dass das Ergebnis des Dufour-Effekts den Wärmetransport in Gegenwart einer binären Reaktion verbessert. Goud und Reddy32 untersuchten die Rolle der thermischen Diffusion und der Dufour-Zahl auf die zeitabhängige MHD-Strömung durch einen schnell geneigten vertikalen beheizten Kanal, der mit Galerkin FEM erhitzt wurde. Sie fanden heraus, dass mit steigenden Dufour-Werten die Reibung abnimmt. Ebenso durch Anwendung der Galerkin-Finite-Elemente-Methode. Kumar et al.33 untersuchten die instationäre freie MHD-Konvektion, die thermische Diffusion und Dufour-Aufprallphänomene über einer vertikal festen Oberfläche kombiniert. Abdelraheem und El-Sapa34 befassten sich mit der MHD-Nanofluidkonvektion durch einen quadratischen Hohlraum. Sie beinhalteten eine Doppelrotation zwischen einer äußeren rotierenden Scheibe und einer inneren quadratischen Form mit Thermodiffusion und Dufour-Phänomenen. Asogwa et al.35 untersuchten die Wärmeverteilung und Duffours Auswirkungen auf nicht-Newtonsche Casson-Flüssigkeiten in einem durchlässigen Medium mit Wärmeabsorption. Unter Verwendung des Störungsansatzes untersuchten Uwanta et al.36 den magnetohydrodynamischen Einfluss über einen flachen Kanal unter Einbeziehung von Dufour- und Soret-Effekten. Einige interessante Ergebnisse werden in37,38,39 vorgestellt.

Angeregt durch die oben genannte Literatur untersucht die bestehende Forschung Muster von hyperbolischem Tangens-Nanofluid über eine strahlende Riga-Streckfläche mit Dufour-Effekt, Wärmeerzeugung und Aktivierungsenergie. Hier werden umfangreiche mathematische Transformationen durchgeführt, gefolgt von Berechnungen mit der MATLAB-Prozedur bvp4c. Die Bedeutung der entwickelten Variablen in den Bereichen Geschwindigkeit, Wärme und Konzentration wird grafisch dargestellt und diskutiert. Die Erkenntnisse könnten in Wärmetauschern mit geringer Dichte und Temperaturübertragungsgeräten Anwendung finden.

Unter Berücksichtigung der konstanten thermischen Leistung und Konzentration der Wand mit einer Geschwindigkeit \(u = ax\) entlang der Grenzschichtfläche aufgrund einer elektrisch geladenen tangentialen hyperbolischen Nanofluidströmung über eine gestreckte Riga-Wand werden sich ändernde Dicke und Impuls formuliert. Darüber hinaus wird die Eigenschaft der Aktivierungsenergie und Wärmeerzeugung genutzt. Thermophorese und Brownsche Bewegung werden verwendet, um das Verhalten von Nanoflüssigkeiten zu demonstrieren. Der Konfigurationsablauf über ein Riga-Tray-Modell ist in Abb. 1 dargestellt.

Plattenmodell.

Eine Riga-Oberfläche bezeichnet Magnete und Elektroden, die voneinander abhängig entlang der x-Achse und senkrecht zur y-Achse angeordnet sind. Dieses elektromagnetische Feld kann durch das Grinberg-Konzept als \(F = \frac{{\pi J_{0} m_{0} e^{{ - \frac{\pi }{l}y}} }}{8 charakterisiert werden }\). Darüber hinaus erfuhr der Fluss des zweidimensionalen tangentialen hyperbolischen Nanofluids EMHD über eine dehnbare Riga-Wand in dieser Forschungsanalyse Diffusionsthermo, nichtlineare Wärmestrahlung, Wärmeerzeugung und Aktivierungsenergie.

Die maßgeblichen Gleichungen werden wie folgt modelliert: Hayet et al.2, Waqas et al.5, Rasool et al.31

Die entsprechenden zugehörigen Bedingungen lauten wie folgt:

Die Rosseland-Näherung wird als integriert

Angenommen, die Temperaturschwankungen sind relativ minimal, so dass \(T^{4}\) in einer Taylor-Entwicklung um \(T_{\infty }\) erweitert werden könnte und die erhöhten Terme weggelassen werden, das Ergebnis ist

Die Gleichungen (6 und 7) entwickeln sich zu

Die dimensionslosen Größen werden implementiert:

Die dimensionslosen Komponenten von Gl. (9) werden in die Gleichungen vertauscht. (2), (3), (4) und (5) unter Berücksichtigung von Gl. (8) produzieren:

Die resultierenden Bedingungen sind wie folgt:

wobei \(Nt = \,\frac{{\psi D_{T} \left( {T_{\omega } - T_{\infty } } \right)}}{{T_{\infty } v_{f} } }\), \(Nb = \,\frac{{\psi D_{B} \left( {C_{\omega } - C_{\infty } } \right)}}{{v_{f} }}\ ), \(E_{a} = \frac{{E_{1`} }}{{KT_{\infty } }}\, \(Du = \frac{{D_{m} k_{T} (C_ {\omega }^{{}} - C_{\infty }^{{}} )}}{{\nu_{f} C_{s} C_{p} (T_{\omega }^{{}} - T_{\infty }^{{}} )}}\,\), \(\,\,\,Q = \frac{{Q_{1} }}{{a\left( {\rho C_{p } } \right)_{f} }}\,\), \(We = \frac{{2^{{\tfrac{1}{2}}} a^{{\tfrac{3}{2} }} x}}{{\sqrt {v_{f} } }}\Gamma\), \(K_{1} = \frac{K}{a}\,\), \(\delta = \frac{ {T_{\omega }^{{}} - T_{\infty }^{{}} }}{{T_{\infty }^{{}} }}\,.\)

Der Hautreibungskoeffizient, eine wesentliche Grenzschichteigenschaft, ist gegeben durch

\({C}_{f}=\frac{{\tau }_{w}}{\rho {u}_{w}^{2}}\, \({\tau }_{w} ={\left[\left(1-n\right)\frac{\partial u}{\partial y}+\frac{n\Gamma }{\sqrt{2}} {\left(\frac{\partial u}{\partial y}\right)}^{2}\right]}_{\zeta =0}\) und die dimensionslose Form wird ausgedrückt als

Die Nusselt-Zahl wird mit \(N{u}_{x}=\frac{x{q}_{w}}{k({T}_{w}-{T}_{\infty })} f bezeichnet \) oder der vorliegenden Studie ist der lokale Wärmefluss \({q}_{w}\) an der Wand definiert als \({q}_{w}=-{\left[k\left(1+\ frac{16{\sigma }^{*}{T}_{\infty }}{3k{k}^{*}}\right)\frac{\partial T}{\partial y}\right]}_ {\zeta =0}\).

Die lokale Nusselt-Zahl in dimensionsloser Form ist gegeben durch

Die Sherwood-Zahl ist definiert als \(Sh=\frac{x{j}_{w}}{{D}_{B}}.\) Für diese Studie wird der lokale Massenfluss \({j}_{w }\) ist gegeben durch \({j}_{w}=-{D}_{w}{\left(\frac{\partial C}{\partial y}\right)}_{\zeta =0 }\) Auch die dimensionslose Form ist gegeben durch \(\frac{Sh}{{\sqrt {{\text{Re}}_{x} } }} = - C^{\prime}(0)\).

Wobei die lokale Reynolds-Zahl \({\text{Re}}_{x} = \frac{{ax^{2} }}{{v_{f} }}.\) ist

Die reduzierten Differentialgleichungen. (10)–(13) werden zusammen mit Neumann-Randbedingungen unter Verwendung des bvp4c-Ansatzes für verschiedene Parameterwerte numerisch gelöst.

Verwendung des bvp4c-Lösers von Matlab, der eine Finite-Differenzen-Strategie anwendet. Bevor MATLAB bvp4c verwendet werden kann, müssen die Gl. (10)–(13) müssen in ein Gleichungssystem erster Ordnung überführt werden. Der systematische Lösungsweg folgt gemäß Abb. 2.

Flussdiagrammlösung.

Sei einfach \(\xi ={\left[f \; {f}{^{\prime}} \; {f}{^{\prime\prime} } \; \Theta \; \Theta ^{\prime } \; C \; C{^{\prime}} \right]}^{T}.\), was ergibt

Schritt 1 Wir haben nun ein Gleichungssystem erster Ordnung:

Schritt 2 Die numerische Lösung wird unter Verwendung des integrierten bvp4c MATLAB-Lösers, von Randbedingungen und eines geeigneten endlichen Werts für die Fernbereichs-Randbedingung durchgeführt. Die Bedeutung der Grenzwerte als \(\eta \to \infty\) sagen wir \(\eta \to 10\).

Schritt 3 Zunächst gelten folgende Kriterien:

Der Skalierungsfaktor ist mit = 0,01 gekennzeichnet und die Konvergenzanforderungen werden bis zur fünften Dezimalstelle angegeben.

Wenn Matlab bvp4c verwendet wird, sind nur drei Elemente erforderlich, um das BVP zu lösen.

Eine Funktions-ODEs zur Auswertung gewöhnlicher Differentialgleichungen.

Eine Funktion namens BCs (Randbedingungen) berechnet das Residuum der Randbedingung.

Eine Solitärstruktur, die sowohl eine Netzschätzung als auch eine Netzlösung enthält. In Matlab werden ODEs ähnlich wie IVP-Löser behandelt.

Die numerische Lösung des Satzes von ODEs, die aus den Impuls-, Energie- und Konzentrationsgleichungen generiert werden. (10)–(13) und unter Einhaltung der Randbedingungen wurde mit Hilfe der bvp4c-Funktion einer MATLAB-Software durchgeführt. Das Schöne an MATLAB bvp4c ist, dass es numerisch stabiler ist und schneller konvergiert. Wir haben Geschwindigkeits-, Konzentrations- und Temperaturdiagramme für mehrere Werte der Steuerparameter erhalten. Die Ergebnisse werden grafisch dargestellt.

Die Geschwindigkeits-, Temperatur- und Konzentrationsprofile sind in den Abbildungen dargestellt. 3, 4 und 5, um den kontrollierbaren Effekt der modifizierten Hartmann-Zahl (M) zu demonstrieren. Die modifizierte Hartmann-Zahl \(\left(M\right)\) erhöht die Geschwindigkeitsverteilung und verringert die Temperatur- und Konzentrationsverteilung in den in Abb. 3, 4 und 5 gezeigten Daten. Erhöhte M-Schätzungen erhöhen die Stärke des externen elektrischen Feldes Dies geht über die übliche Dimension hinaus und führt zur Bildung einer wandparallelen Lorentzkraft. Die Geschwindigkeitsverteilung schreitet linear voran.

Charakter von \(M\) versus \({f}^{^{\prime}}\left(\zeta \right)\).

Charakter von \(M\) versus \(\Theta \left(\zeta \right)\).

Charakter von \(M\) versus \(C\left(\zeta \right)\).

Die Auswirkungen des entstehenden physikalischen Faktors, d. h. die Folgen der Weissenberg-Zahl auf die Fluidgeschwindigkeits-, Temperatur- und Konzentrationsbereiche, sind in den Abbildungen dargestellt. 6, 7 und 8. Die Abbildung veranschaulicht die Beziehung zwischen der Flüssigkeitsgeschwindigkeit, der Flüssigkeitstemperatur und der Konzentration. Die Geschwindigkeitsprofile werden als abnehmende Funktionen von (We) angesehen. Der Weissenberg-Wert drückt das Verhältnis (Verhältnis) der Entspannungszeit zur Dauer aus, die für einen bestimmten Eingriff erforderlich ist. Durch Erhöhen von (We) wird die jeweilige Prozesszeit verkürzt, was zu einer Verringerung sowohl der Geschwindigkeitskomponente als auch der Dicke der Grenzschicht führt. Durch Erhöhen des Werts von (We) werden die Flüssigkeitskonzentration und die Temperaturprofile verbessert.

Charakter von \(We\) versus \(f{^{\prime}}\left(\zeta \right)\).

Charakter von \(We\) versus \(\Theta \left(\zeta \right)\).

Charakter von \(We\) versus \(C\left(\zeta \right)\).

Die Abbildungen 9, 10 und 11 veranschaulichen die Variationen in den Geschwindigkeits-, Temperatur- und Konzentrationsbereichen, die durch den Potenzgesetzindex n erzeugt werden. Der Einfluss des Potenzgesetzindex n auf die Geschwindigkeitsverteilung ist in Abb. 9 dargestellt. Die dimensionslose Geschwindigkeit nimmt mit zunehmendem Potenzgesetzindex n ab. Die Temperatur- und Konzentrationsfelder sind in den Abbildungen dargestellt. 10 und 11, da sie als Funktion von n variieren. Ein Anstieg des Potenzkoeffizienten (n) führt zu einem Anstieg der Viskosität der Flüssigkeit. Dadurch verringert sich die Geschwindigkeit der Flüssigkeit, während sich die Temperatur- und Konzentrationsfelder verbessern.

Charakter von \(n\) versus \(f{^{\prime}}\left(\zeta \right)\).

Charakter von \(n\) versus \(\Theta \left(\zeta \right)\).

Charakter von \(n\) versus \(\mathrm{C}\left(\zeta \right)\).

Abbildung 12 zeigt die Funktion von Pr auf die Temperatur. Die Prandtl-Zahl (Pr) steuert das thermische Muster in der Abbildung. Die Kurven in dieser Abbildung veranschaulichen, dass ein Anstieg von Pr zu einem Abfall des Energieprofils führt. Dies liegt daran, dass die Wärmeleitfähigkeit mit zunehmendem Pr abnimmt. Physikalisch gesehen weist ein hoher Pr-Wert auf eine schlechte Wärmeleitfähigkeit hin, was die Leitung und damit die thermische Grenzschicht verringert, was zu einem Abfall der Flüssigkeitstemperatur führt.

Charakter von \(Pr\) versus \(\Theta \left(\zeta \right)\).

Abbildung 13 zeigt die Funktion des Strahlungsparameters (R) im Temperaturfeld. Es ist zu beobachten, dass sich die Temperaturverteilung mit zunehmendem R dramatisch verbessert, da ein Anstieg des Strahlungsparameters zusätzliche Wärme an das Fluid überträgt, was zu einem Anstieg der Temperatur und der strukturellen Dicke der Grenzschicht führt.

Charakter von \(R\) versus \(\Theta \left(\zeta \right)\).

Die Auswirkung des abnehmenden Parameters S ist in den Abbildungen zu sehen. 14, 15 und 16, wohingegen die thermischen und Konzentrationskurven den gegenteiligen Effekt zeigen. Mit zunehmendem Nb steigen die inneren Kräfte innerhalb der dicken Wand, was zu einer Abnahme der Impulsgrenzschicht und der Strömungsgeschwindigkeit führt. Die Streckgeschwindigkeit nimmt mit zunehmendem Wanddickenfaktor ab. Da es hier vor allem um das asymptotische Verhalten der Geschwindigkeitsverteilung geht, führt eine Erhöhung des Wanddickenfaktors zu einer monotonen Erhöhung der Flüssigkeitsgeschwindigkeit.

Charakter von \(S\) versus \(f{^{\prime}}\left(\zeta \right)\).

Charakter von \(S\) versus \(\Theta \left(\zeta \right)\).

Charakter von \(S\) versus \(\mathrm{C}\left(\zeta \right)\).

Abbildung 17 verdeutlicht die Funktion des Brownschen Bewegungskoeffizienten Nb bei der Temperaturschwankung. Die höhere Temperaturverteilung wird erreicht, wenn der Brownsche Bewegungskoeffizient erhöht wird. Folglich wächst die Dicke der thermischen Grenzschicht. Wenn sich der Brownsche Bewegungsparameter verbessert, nimmt die zufällige Bewegung der Flüssigkeitspartikel zu, was zu einer höheren Wärmeabgabe führt. Dadurch verbessert sich die Temperaturverteilung. Das Konzentrationsprofil zeigt die umgekehrten Phänomene in Abb. 18.

Charakter von \(Nb\) versus \(\Theta \left(\zeta \right)\).

Charakter von \(Nb\) versus \(\mathrm{C}\left(\zeta \right)\).

Abbildung 19 veranschaulicht den Einfluss des Thermophoreseparameters Nt auf den Temperaturgradienten. Bei größeren Nt-Werten zeigen sowohl die Temperatur als auch die Breite der thermischen Grenzschicht ein dominantes Verhalten. Die Strategie der Thermophorese ist eine Technik, bei der erhitzte Partikel von einer heißen Oberfläche zu einem kühleren Ort gezogen werden. Dadurch verbessert sich die Temperatur der Flüssigkeit.

Charakter von \(Nt\) versus \(\Theta \left(\zeta \right)\).

Abbildung 20 zeigt den Trend der Schmidt-Zahl (Sc) auf Konzentrationskrümmungen. Es untersucht die relative Wirksamkeit der Impuls- und Massenübertragung durch Diffusion innerhalb der hydrodynamischen (Geschwindigkeit) und chemischen (Arten) Grenzflächen. Ein erhöhter Schmidt-Koeffizient verringert die Massendiffusionsfähigkeit der Flüssigkeit, was mit verringerten Konzentrationsprofilen verbunden ist.

Charakter von \(Sc\) versus \(\mathrm{C}\left(\zeta \right)\).

Die Auswirkung der Aktivierungsenergie \({E}_{a}\) auf die volumetrische Konzentration kann in Abb. 21 untersucht werden. Es ist zu erkennen, dass eine Erhöhung der Aktivierungsenergie \({E}_{a}\) die volumetrische Konzentration erhöht .

Charakter von \({E}_{a}\) versus \(\mathrm{C}\left(\zeta \right)\).

Abbildung 22. veranschaulicht Dufours Einfluss auf das Temperaturfeld. Es wurde beobachtet, dass eine Erhöhung der Du-Zahl zu einer Vergrößerung des Temperaturfeldes führt.

Charakter von \({E}_{a}\) versus \(\mathrm{C}\left(\zeta \right)\).

Die Fluktuation eines chemischen Reaktionsfaktors auf einem Konzentrationsprofil ist in Abb. 23 dargestellt. Sie zeigt, dass das Konzentrationsprofil abnimmt, wenn der Wert von \({K}_{1}\) zunimmt.

Charakter von \({K}_{1}\) versus \(\mathrm{C}\left(\zeta \right)\).

Die \(- \Theta^{\prime } (0)\)-Vergleichswerte werden zur Validierung der numerischen Daten verwendet. Tabelle 1 vergleicht1,2,3. Aufgrund der hervorragenden Übereinstimmung der numerischen Ergebnisse können wir von der Vertrauenswürdigkeit der Ergebnisse überzeugt sein.

Ziel der Tabelle 2 ist es, den Einfluss relevanter Faktoren auf den Hautreibungskoeffizienten zu bewerten. Bemerkenswert ist, dass der positive Wert der modifizierten magnetischen Zahl M, des Potenzgesetzindex n und der Weissenberg-Zahl den Oberflächenwiderstandsbeiwert verringert.

Tabelle 3 zeigt die Auswirkung verschiedener Variablen auf die Nusselt-Zahl. Die Wärmeübertragungsrate wird verringert, wenn sich die Werte des Potenzkoeffizienten n, des Thermophoresekoeffizienten Nt, der Wärmequelle (Q) und der Weissenberg-Zahl (We) verbessern. Allerdings wächst die Nusselt-Zahl mit steigendem Wärmestrahlungsparameter (R).

Tabelle 4 zeigt den Einfluss verschiedener Faktoren auf die Stoffübergangsrate bzw. die Sherwood-Zahl. Es wird beobachtet, dass es in jedem Potenzgesetzindex n, der Weissenberg-Zahl, eine Steigung gibt. (We), Aktivierungsenergie (\(E_{a}\)), die Wärmeübertragungsrate wird verringert. Im Gegensatz dazu kommt es bei steigenden Werten des thermischen Exponententerms (m), der Wärmebasiskonstante (\(\delta\)), der chemischen Reaktionskonstante (\(K_{1}\)) und der Schmidt-Zahl zu einem Anstieg der Sherwood-Zahl Wurde gesehen.

In dieser wissenschaftlichen Studie wird die numerische Simulation der EMHD-Übertragung eines nicht-newtonschen hyperbolischen Tangens von Nanoflüssigkeit über eine sich dehnende Blattoberfläche mit Dufour-Effekt, Wärmeerzeugung und Aktivierungsenergie untersucht. Unter Verwendung der MATLAB-Software bvp4c ergibt sich folgende Übersicht über die Ergebnisse:

Die Verbesserung der modifizierten Hartmann-Zahl (M) auf die Geschwindigkeitsverteilung hat gleichzeitig einen umgekehrten Effekt auf den Potenzgesetzindex (n), die Weissenberg-Zahl (We) und den zugehörigen EMHD-Parameter (S).

Eine Erhöhung der Werte des Du-Parameters (Du), der Thermophorese und der Brownschen Bewegungsparameter führt zu einem Anstieg der Temperaturverteilung.

Die Erhöhung der Aktivierungsenergie \({E}_{a}\) erhöht die volumetrische Konzentration.

Die steigenden Werte der modifizierten magnetischen Zahl M, des Potenzgesetzindex (n) und der Weißenberg-Zahl verlangsamen den Reibungskoeffizienten.

Die Wärmeübertragungsrate wird verringert, wenn der Thermophoreseparameter (Nt), der Potenzgesetzindex n, die Wärmequelle (Q) und die Weissenberg-Zahl (We) zunehmen

Die zur Untermauerung der Ergebnisse dieser Studie verwendeten numerischen Daten sind im Artikel enthalten.

Modifizierter Hartmann-Parameter

Flüssigkeitstemperatur

Weissenberg-Zahl

Nusselt-Zahl

Oberflächentemperatur

Aktivierungsenergie

Wärmebasiskonstante

Dufour-Effekt

Potenzgesetzindex

Oberflächenkonzentration

Chemische Reaktionskonstante

Term des thermischen Exponenten

Wärmeerzeugungsparameter

Schmidt-Nummer

Breite der Magnete und Elektroden

Spezifische Wärmekapazität

Brownsche Bewegung

Mittlere Absorption

Thermophorese-Parameter

Umgebungstemperatur

Sherwood-Nummer

Konzentrationsanfälligkeit

Massendiffusionskoeffizient

Magnetisierung von Magneten (Tesla)

Prandtl-Nummer

Stefan Boltzmann konstant

Verbunden mit Magneten und Elektroden

Strahlungsparameter

Dichte

Strahlungswärmefluss

Konzentration der Umgebungsflüssigkeit

Wärmeleitfähigkeit

Reddy, SN, Reddy, GV & Reddy, MVS Peristaltischer Fluss einer hyperbolisch tangentialen Flüssigkeit durch ein poröses Medium in einem planaren Kanal. Int. J. Eng. Technik. Res. 4, 28–38 (2013).

Google Scholar

Hayat, T., Ullah, I., Alsaedi, A. & Ahmad, B. Modellierung tangentialer hyperbolischer Nanoflüssigkeitsströmungen mit Wärme- und Massenflussbedingungen. EUR. Physik. J. Plus 132(3), 1–15 (2017).

Google Scholar

Hussain, S. et al. Kombinierte Magnet- und Porositätseffekte auf den Fluss einer zeitabhängigen tangentialen hyperbolischen Flüssigkeit mit Nanopartikeln und beweglichen gyrotaktischen Mikroorganismen an einem Keil mit Schlupf zweiter Ordnung vorbei. Gehäusebolzen. Therm. Ing. https://doi.org/10.1016/j.csite.2021.100962 (2021).

Artikel Google Scholar

Hayat, T., Haider, F., Muhammad, T. & Alsaedi, A. Dreidimensionaler rotierender Fluss von Kohlenstoffnanoröhren mit porösem Darcy-Forchheimer-Medium. PLoS ONE 12, 1–18 (2017).

Google Scholar

Sabu, AS, Wakif, A., Areekara, S., Mathew, A. & Shah, NA Bedeutung der Form von Nanopartikeln und der thermohydrodynamischen Schlupfbeschränkungen für MHD-Aluminiumoxid-Wasser-Nanoflüssigkeitsströme über eine rotierende beheizte Scheibe: Der Ansatz der passiven Steuerung . Int. Komm. Wärmemassentrans. 129, 105711 (2021).

Artikel CAS Google Scholar

Mahdy, A. & Chamkha, AJ Instationäre MHD-Grenzschichtströmung eines tangentialen hyperbolischen Zweiphasen-Nanofluids eines sich bewegenden gestreckten porösen Keils. Int. J. Numer. Methods Heat Fluid Flow 28(11), 2567–2580 (2018).

Artikel Google Scholar

Shafiq, A., Lone, SA, Sindhu, TN, Al-Mdallal, QM & Rasool, G. Statistische Modellierung für biokonvektive tangentiale hyperbolische Nanoflüssigkeit in Richtung einer sich ausdehnenden Oberfläche mit der Bedingung eines Massenflusses von Null. Wissenschaft. Rep. 11, 13869. https://doi.org/10.1038/s41598-021-93329-y (2021).

Artikel ADS CAS PubMed PubMed Central Google Scholar

Naseer, M., Rehman, A., Yousaf, M. & Nadeem, S. Die Grenzschichtströmung einer hyperbolischen Tangentenflüssigkeit über einen vertikalen, sich exponentiell ausdehnenden Zylinder. Alex. Ing. J. 53, 747–750. https://doi.org/10.1016/j.aej.2014.05.001 (2014).

Artikel Google Scholar

Dawar, A., Wakif, A., Thumma, T. & Shah, NA Auf dem Weg zu einem neuen inhomogenen konvektiven MHD-Nanofluidströmungsmodell zur Simulation einer rotierenden geneigten dünnen Schicht aus Eisenoxid auf Natriumalginatbasis, die einfallender Sonnenenergie ausgesetzt ist. Int. Komm. Wärme-Massentransf. 130, 105800 (2022).

Artikel CAS Google Scholar

Nadeem, S. & Shahzadi, I. Inspiration eines induzierten Magnetfelds auf einer nanohyperbolischen Tangentenflüssigkeit in einem gekrümmten Kanal. AIP Adv. 6, 15110. https://doi.org/10.1063/1.4940757 (2016).

Artikel ADS CAS Google Scholar

Gailitis, A. & Lielausis, O. Über eine Möglichkeit, den hydrodynamischen Widerstand einer Platte in einem Elektrolyten zu verringern. Appl. Magnetohydrodyn. Rep. Riga Inst. Physik. 12, 143–146 (1961).

Google Scholar

Abdal, S. et al. Bedeutung der chemischen Reaktion mit Aktivierungsenergie für die Rigaer Keilströmung eines tangentialen hyperbolischen Nanofluids bei Vorhandensein einer Wärmequelle. Gehäusebolzen. Therm. Ing. 28, 101542. https://doi.org/10.1016/j.csite.2021.101542 (2021).

Artikel Google Scholar

Shafiq, A. et al. Marangoni trieb den Grenzschichtfluss von Kohlenstoffnanoröhren in Richtung einer Riga-Platte. Vorderseite. Physik. 7, 215 (2020).

Artikel Google Scholar

Farooq, M. et al. Schmelzende Wärmeübertragung in der Strömung über einer Riga-Platte unterschiedlicher Dicke mit homogen-heterogenen Reaktionen. J. Mol. Liq. 224, 1341–1347 (2016).

Artikel CAS Google Scholar

Wakif, A. et al. Neue physikalische Einblicke in die thermodynamischen Irreversibilitäten innerhalb dissipativer EMHD-Fluidströme, die über eine sich bewegende horizontale Riga-Platte vorbeiströmen, bei der Koexistenz von Wandsaug- und Joule-Heizungseffekten: Eine umfassende numerische Untersuchung. Araber. J. Sci. Ing. 45(11), 9423–9438 (2020).

Artikel CAS Google Scholar

Hayat, T., Abbas, T., Ayub, M., Farooq, M. & Alsaedi, A. Nanoflüssigkeitsströmung durch konvektiv erhitzte Riga-Platte mit variabler Dicke. J. Mol. Liq. 222, 854–862 (2016).

Artikel CAS Google Scholar

Ahmad, A., Asghar, S. & Afza, S. Fluss von Nanoflüssigkeit an einer Riga-Platte vorbei. J. Magn. Mater. 402, 44–48 (2016).

Artikel ADS CAS Google Scholar

Shaw, S., Nayak, MK & Makinde, OD Transienter Rotationsfluss strahlender Nanofluide über einer undurchlässigen Riga-Platte mit variablen Eigenschaften. Im Defect and Diffusion Forum, Bd. 387, 640–652 (Trans Tech Publications Ltd., 2018).

Rafique, K., Alotaibi, H., Ibrar, N. & Khan, I. Schichtförmiger Fluss mikropolarer Nanoflüssigkeit über Riga-Platte: Numerische Analyse. Energien 15, 316. https://doi.org/10.3390/en15010316 (2022).

Artikel CAS Google Scholar

Nadeem, S., Malik, MY & Abbas, N. Wärmeübertragung von dreidimensionaler mikropolarer Flüssigkeit auf einer Riga-Platte. Dürfen. J. Phys. 98, 32–38 (2020).

Artikel ADS CAS Google Scholar

Mahdy, A. & Hoshoudy, GA EMHD zeitabhängiger tangentialer hyperbolischer Nanofluidfluss durch eine konvektiv erhitzte Riga-Platte mit chemischer Reaktion. Proz. Inst. Mech. Ing. Teil E J. Prozess. Mech. Ing. https://doi.org/10.1177/0954408918805261 (2018).

Artikel Google Scholar

Fatunmbi, EO, Adeosun, AT & Salawu, SO Irreversibilitätsanalyse für den Nanoflüssigkeitsfluss von Eyring-Powell am vorbei magnetisierten Riga-Gerät mit nichtlinearer Wärmestrahlung. Flüssigkeiten 6, 416. https://doi.org/10.3390/fluids6110416 (2021).

Artikel ADS CAS Google Scholar

Alotaibi, H. & Rafique, K. Numerische Analyse des Mikrorotationseffekts auf den Nanofluidfluss für die vertikale Riga-Platte. Curr. Computergestützte Arzneimittel-Des. 11, 1315. https://doi.org/10.3390/cryst11111315 (2021).

Artikel CAS Google Scholar

Hayat, T., Khan, M., Khan, MI, Alsaedi, A. & Ayub, M. Elektromagneto drückt den Rotationsfluss von Kohlenstoff (C)-Wasser (H2O)-Kerosinöl-Nanofluid an einer Riga-Platte vorbei: Eine numerische Studie. PLoS ONE 12(8), e0180976 (2017).

Artikel Google Scholar

Asogwa, KK, Bilal, SM, Animasaun, IL & Mebarek-Oudina, F. Einblick in die Bedeutung der ansteigenden Wandtemperatur und der ansteigenden Oberflächenkonzentration: Der Fall der Casson-Flüssigkeitsströmung auf einer geneigten Riga-Platte mit Wärmeabsorption und chemischer Reaktion. Nichtlineare Eng. 10(1), 213–230. https://doi.org/10.1515/nleng-2021-0016 (2021).

Artikel ADS Google Scholar

Ahmad, R., Mustafa, M. & Turkyilmazoglu, M. Auftriebseffekte auf den Nanofluidfluss an einer konvektiv erhitzten vertikalen Riga-Platte vorbei: Eine numerische Studie. Int. J. Wärme-Massentransf. 111, 827–835 (2017).

Artikel CAS Google Scholar

Asogwa, KK, Mebarek-Oudina, F. & Animasaun, IL Vergleichende Untersuchung wasserbasierter Al2O3-Nanopartikel mit wasserbasierten CuO-Nanopartikeln über einer exponentiell beschleunigten Strahlungsoberfläche der Riga-Platte durch Wärmetransport. Araber. J. Sci. Ing. https://doi.org/10.1007/s13369-021-06355-3 (2022).

Artikel Google Scholar

Rasool, G., Zhang, T. & Shafiq, A. Nanofluidischer Fluss zweiten Grades an einer konvektiv erhitzten vertikalen Riga-Platte vorbei. Physik. Scr. 94(12), 125212 (2019).

Artikel ADS CAS Google Scholar

Bilal, S., Asogwa, KK, Alotaibi, H., Malik, MY & Khan, I. Analytische Behandlung der strahlenden Casson-Flüssigkeit über einer isothermen geneigten Riga-Oberfläche mit Aspekten chemisch reaktiver Spezies. Alex. Ing. J. 60(5), 4243–4253 (2021).

Artikel Google Scholar

Asogwa, KK, Uwanta, IJ, Momoh, AA & Omokhuale, E. Wärme- und Stoffübertragung über eine vertikale Platte mit periodischer Absaugung und Wärmesenke. Res. J. Appl. Wissenschaft. Ing. Technol. 5(1), 7–15. https://doi.org/10.19026/rjaset.5.5077 (2013).

Artikel CAS Google Scholar

Rasool, G., Shafiq, A. & Baleanu, D. Konsequenzen von Soret-Dufour-Effekten, Wärmestrahlung und binärer chemischer Reaktion auf den Darcy-Forchheimer-Fluss von Nanoflüssigkeiten. Symmetry 12, 1421. https://doi.org/10.3390/sym12091421 (2020).

Artikel CAS Google Scholar

Goud, BS & Reddy, YD Finite-Elemente-Soret-Dufour-Effekte auf einen instationären MHD-Wärme- und Stoffübertragungsfluss an einer beschleunigten geneigten vertikalen Platte vorbei. Wärmetransf. 50(8), 8553–8578 (2021).

Artikel Google Scholar

Kumar, MA, Reddy, YD, Goud, BS & Rao, VS Auswirkungen von Soret, Dufour, Hall-Strömung und Rotation auf den natürlichen konvektiven Wärme- und Stoffübertragungsfluss von MHD an einer beschleunigten vertikalen Platte vorbei durch ein poröses Medium. Int. J. Thermofluids 9, 100061. https://doi.org/10.1016/j.ijft.2020.100061 (2020).

Artikel Google Scholar

Abdelraheem, MA & El-Sapa, S. Auswirkungen der Soret- und Dufour-Zahlen auf die thermosolute MHD-Konvektion eines Nanofluids in einem Rippenhohlraum, einschließlich rotierender kreisförmiger Zylinder und Kreuzformen. Int. Komm. Wärme-Massentransf. 130, 105. https://doi.org/10.1016/j.icheatmasstransfer.2021.105819 (2022).

Artikel CAS Google Scholar

Asogwa, KK, Alsulami, MD, Prasannakumara, BC & Muhammad, T. Doppelte diffusive Konvektions- und Kreuzdiffusionseffekte auf Casson-Flüssigkeit über einer durch Lorentzkraft angetriebenen Riga-Platte in einem porösen Medium mit Kühlkörper: Ein analytischer Ansatz. Int. Komm. Wärme-Massentransf. 131, 105761 (2021).

Artikel Google Scholar

Uwanta, IJ, Asogwa, KK & Ali, UA MHD-Flüssigkeitsströmung über einer vertikalen Platte mit Dufour- und Soret-Effekten. Int. J. Comput. Appl. 45(2), 8–16 (2008).

Google Scholar

Fetecau, C., Shah, NA & Vieru, D. Allgemeine Lösungen für hydromagnetische freie Konvektionsströmung über einer unendlichen Platte mit Newtonscher Erwärmung, Massendiffusion und chemischer Reaktion. Komm. Theor. Physik. 68(6), 768–782 (2017).

Artikel ADS MathSciNet CAS Google Scholar

Kumar, MD, Raju, CSK, Sajjan, K., El-Zahar, ER & Shah, NA Lineare und quadratische Konvektion auf 3D-Strömung mit Transpiration und Hybrid-Nanopartikeln. Int. Komm. Wärme-Massentransf. 134, 105995 (2022).

Artikel CAS Google Scholar

Shah, NA, Wakif, A., El-Zahar, ER, Ahmad, S. & Yook, S.-J. Numerische Simulation eines thermisch verstärkten EMHD-Flusses einer heterogenen mikropolaren Mischung aus (60 %) Ethylenglykol (EG), (40 %) Wasser (W) und Kupferoxid-Nanomaterialien (CuO). Gehäusebolzen. Therm. Ing. 35, 102046 (2022).

Artikel Google Scholar

Hassanien, IA, Abdullah, AA & Gorla, RSR Strömung und Wärmeübertragung in einer Potenzgesetzflüssigkeit über einer nichtisothermen Streckfolie. Mathematik. Berechnen. Med. 28(1998), 105–116 (1998).

Artikel MathSciNet Google Scholar

Salleh, MZ & Nazar, R. Numerische Lösungen der Grenzschichtströmung und der Wärmeübertragung über eine Streckfolie mit konstanter Wandtemperatur und konstantem Wärmefluss. In Proceedings of the Third International Conference Mathematics Science-ICM, Bd. 3, 1260–1267 (2008).

Fadzilah, Md. A., Roslinda, N., Norihan, Md. A. & Ioan, P. MHD-Grenzschichtströmung und Wärmeübertragung über eine Streckplatte mit induziertem Magnetfeld. Wärme-Massentransf. 47, 155–162 (2011).

Artikel Google Scholar

Referenzen herunterladen

Diese Forschung wurde im Rahmen des „Reduction Management Program of Fine Dust Blind-Spots“ durchgeführt und vom Umweltministerium im Rahmen des „Korea Environmental Industry & Technology Institute (KEITI) (Nr. 2020003060010)“ unterstützt.

Diese Autoren haben gleichermaßen beigetragen: Kanayo Kenneth Asogwa und Nehad Ali Shah.

Fakultät für Mathematik, Nigeria Maritime University, Okerenkoko, Delta State, Nigeria

Kanayo Kenneth Asogwa

Fakultät für Mathematik, JNTUH University College of Engineering Hyderabad, Kukatpally, Hyderabad, Telangana, 500085, Indien

B. Shankar Goud

Fakultät für Maschinenbau, Sejong-Universität, Seoul, 05006, Republik Korea

Nehad Ali Shah

School of Mechanical Engineering, Hanyang University, 222 Wangsimni-ro, Seongdong-gu, Seoul, 04763, Republik Korea

Se-Jin Yook

Sie können diesen Autor auch in PubMed Google Scholar suchen

Sie können diesen Autor auch in PubMed Google Scholar suchen

Sie können diesen Autor auch in PubMed Google Scholar suchen

Sie können diesen Autor auch in PubMed Google Scholar suchen

Konzeptualisierung, KKA und NAS; Methodik, BSG und SJY-Software, BSG; Validierung, KKA und NAS; formale Analyse, BSG; Untersuchung, SJY; Ressourcen, NAS-Datenkuration, BSG; Schreiben – Originalentwurfsvorbereitung, KKA und NAS; Schreiben – Rezension und Bearbeitung, alle Autoren; Visualisierung, BSG; Aufsicht, SJY; Projektverwaltung, KKA, Fördermittelakquise, SJY; KKA und NAS haben gleichermaßen zu dieser Arbeit beigetragen und sind Co-Erstautoren. Alle Autoren haben die veröffentlichte Version des Manuskripts gelesen und ihr zugestimmt.

Korrespondenz mit Se-Jin Yook.

Die Autoren geben an, dass keine Interessenkonflikte bestehen.

Springer Nature bleibt neutral hinsichtlich der Zuständigkeitsansprüche in veröffentlichten Karten und institutionellen Zugehörigkeiten.

Open Access Dieser Artikel ist unter einer Creative Commons Attribution 4.0 International License lizenziert, die die Nutzung, Weitergabe, Anpassung, Verbreitung und Reproduktion in jedem Medium oder Format erlaubt, sofern Sie den/die Originalautor(en) und die Quelle angemessen angeben. Geben Sie einen Link zur Creative Commons-Lizenz an und geben Sie an, ob Änderungen vorgenommen wurden. Die Bilder oder anderes Material Dritter in diesem Artikel sind in der Creative Commons-Lizenz des Artikels enthalten, sofern in der Quellenangabe für das Material nichts anderes angegeben ist. Wenn Material nicht in der Creative-Commons-Lizenz des Artikels enthalten ist und Ihre beabsichtigte Nutzung nicht gesetzlich zulässig ist oder über die zulässige Nutzung hinausgeht, müssen Sie die Genehmigung direkt vom Urheberrechtsinhaber einholen. Um eine Kopie dieser Lizenz anzuzeigen, besuchen Sie http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/.

Nachdrucke und Genehmigungen

Asogwa, KK, Goud, BS, Shah, NA et al. Rheologie eines elektromagnetohydrodynamischen tangentialen hyperbolischen Nanofluids über einer sich ausdehnenden Riga-Oberfläche mit Dufour-Effekt und Aktivierungsenergie. Sci Rep 12, 14602 (2022). https://doi.org/10.1038/s41598-022-18998-9

Zitat herunterladen

Eingegangen: 26. April 2022

Angenommen: 23. August 2022

Veröffentlicht: 26. August 2022

DOI: https://doi.org/10.1038/s41598-022-18998-9

Jeder, mit dem Sie den folgenden Link teilen, kann diesen Inhalt lesen:

Leider ist für diesen Artikel derzeit kein Link zum Teilen verfügbar.

Bereitgestellt von der Content-Sharing-Initiative Springer Nature SharedIt

Zeitschrift für thermische Analyse und Kalorimetrie (2023)

Zeitschrift der Central South University (2023)

Durch das Absenden eines Kommentars erklären Sie sich damit einverstanden, unsere Nutzungsbedingungen und Community-Richtlinien einzuhalten. Wenn Sie etwas als missbräuchlich empfinden oder etwas nicht unseren Bedingungen oder Richtlinien entspricht, kennzeichnen Sie es bitte als unangemessen.